Doseplanlegging III, dosefordeling og feltkonfigurasjon

Isodosekorreksjon for konturvarioasjon Effektiv SSD metode TMR - metode Isodose-shift - metode

Isodosekorreksjon for konturvarioasjon Effektiv SSD metode DA=D’max  P’ DA=Dmax  Pcorr Pcorr = P’  (D’max/Dmax) D’max/Dmax=[(SSD+dm)/(SSD+h+dm)]2 Pcorr = P’  [(SSD+dm)/(SSD+h+dm)]2

Isodosekorreksjon for konturvarioasjon TMR - metode CF=T(d,rA)/T(d+h+rA) Pcorr=P’’  CF

Isodosekorreksjon for konturvarioasjon Isodose-shift - metode den korrigerte isodose-linjen justeres enten opp eller ned, avh. av om det er manglende eller overskytende vev, med en størrelse svarende til: h  k

Isodosekorreksjon for konturvarioasjon k er avhengig av strålefelt, strålekvalitet, dyp, og SSD

Kompensasjon for manglende vev Kontur, d.v.s. fordelingen av manglende/overskytende vev og varierende SSD kan kompenseres for ved å tilvirke en kompensator som plasseres i kollimator Dimmensjon avhenger av: avstand (1/r)2 attenuasjon (e-mx)

Kompensasjon for manglende vev Effekten av manglende vev og variasjon i avstand fra strålekilde avtar med økende SSD; dette skyldes at de relative avstandsvariasjoner avtar

Korreksjon for inhomogenitet TAR-metode CF=T(d’,rd)/ T(d,rd) d’=d1+re  d2+d3 d1 re=1 d2 re d3 re=1

Korreksjon for inhomogenitet TAR-metode - ‘power-law’ CF=T(d3,rd)r2-r3/T(d2+d3,rd)1-r2 d1 re=1 d2 re d3 re=1

Korreksjon for inhomogenitet TAR-metode - ekvivalent dyp CF=T(d’,r’)/ T(d,r) d’=d reff reff =SSSri,j,k wi,j,k/ SSSwi,j,k d1 re=1 d2 re d3 re=1

Korreksjon for inhomogenitet Isodose-shift isodosen forflyttes en avstand nx

Korreksjon for inhomogenitet ‘Kilovolt’-stråling: Dbein/Dmuskel=(men/r)bein/(men/r)muskel2

Korreksjon for inhomogenitet ‘Megavolt’-stråling: Dbein/Dmuskel=(men/r)bein/(men/r)muskel0.95

Korreksjon for inhomogenitet

Korreksjon for inhomogenitet; back-scatter

Korreksjon for inhomogenitet; ‘forward’ pertubasjon

Korreksjon for inhomogenitet EX:Effekt av inhomogenitet ved to motgående strålefelt ved ulike energier

Forming av felt Forming av strålefelt kan skje enten ved å plassere blokker av bly i passende fasong i selve strålefeltet eller ved hjelp av mangeblads-kollimator Hensikten med dette er å skjerme for normal- vevsstrukturer

Forming av felt Penumbra vil være påvirket av posisjon til blyblokk i strålefeltet og utforming og posisjon av mange- bladskollimatoren MLC Blyblokker

Huddose Dersom man plasserer en blokk eller lignende under kollimator vil avstanden til hud avgjøre huddosen

Huddose Huddose vil også være påvirket at feltstørrelse og energi, selv uten absorbator i strålefeltet.

Huddose Elektron-absorbatorer kan introduseres i fotonstrålen for å redusere dosebidraget til hud fra spredte elektroner

Huddose Huddose vil påvirkes å både feltstørrelse of materiale i strålegangen

Huddose Skrått innfallende strålefelt vil gi økt huddose If0/If=0 kalles “obliquity factor” og angir økning i huddose ved skrått innfallende stråle sammenlignet med perpendikulært innfall

Feltskjøt Kombinasjon av strålefelt med samme eller til dels samme innfallende vinkel - ‘feltskjøting’ - skal gi homogen dosefordeling i mellomliggende område

Feltskjøt Avstanden mellom feltene S1+S2 beregnes slik at de divergerende strålefeltene geometrisk møtes i pkt. E. Dette forutsetter at isodose=50% er sammen-fallende med geometrisk feltgrense

Feltskjøt Dersom to motgående strålefelt skjøtes mot to andre motgående strålefelt, vil en få et område med overdosering der tre av feltene gir bidrag Dette inntrer dersom divergensen fra felt 1 ikke svarer divergensen fra felt 4. Felt 3 Felt 1 Felt 2 Felt 4

Feltskjøt Ex. på dosefordeling i ‘skjøt’området