Laste ned presentasjonen
Presentasjon lastes. Vennligst vent
PublisertBrita Rønningen Endret for 9 år siden
1
Doseplanlegging III, dosefordeling og feltkonfigurasjon
2
Isodosekorreksjon for konturvarioasjon
Effektiv SSD metode TMR - metode Isodose-shift - metode
3
Isodosekorreksjon for konturvarioasjon
Effektiv SSD metode DA=D’max P’ DA=Dmax Pcorr Pcorr = P’ (D’max/Dmax) D’max/Dmax=[(SSD+dm)/(SSD+h+dm)]2 Pcorr = P’ [(SSD+dm)/(SSD+h+dm)]2
4
Isodosekorreksjon for konturvarioasjon
TMR - metode CF=T(d,rA)/T(d+h+rA) Pcorr=P’’ CF
5
Isodosekorreksjon for konturvarioasjon
Isodose-shift - metode den korrigerte isodose-linjen justeres enten opp eller ned, avh. av om det er manglende eller overskytende vev, med en størrelse svarende til: h k
6
Isodosekorreksjon for konturvarioasjon
k er avhengig av strålefelt, strålekvalitet, dyp, og SSD
7
Kompensasjon for manglende vev
Kontur, d.v.s. fordelingen av manglende/overskytende vev og varierende SSD kan kompenseres for ved å tilvirke en kompensator som plasseres i kollimator Dimmensjon avhenger av: avstand (1/r)2 attenuasjon (e-mx)
8
Kompensasjon for manglende vev
Effekten av manglende vev og variasjon i avstand fra strålekilde avtar med økende SSD; dette skyldes at de relative avstandsvariasjoner avtar
9
Korreksjon for inhomogenitet
TAR-metode CF=T(d’,rd)/ T(d,rd) d’=d1+re d2+d3 d1 re=1 d2 re d3 re=1
10
Korreksjon for inhomogenitet
TAR-metode - ‘power-law’ CF=T(d3,rd)r2-r3/T(d2+d3,rd)1-r2 d1 re=1 d2 re d3 re=1
11
Korreksjon for inhomogenitet
TAR-metode - ekvivalent dyp CF=T(d’,r’)/ T(d,r) d’=d reff reff =SSSri,j,k wi,j,k/ SSSwi,j,k d1 re=1 d2 re d3 re=1
12
Korreksjon for inhomogenitet
Isodose-shift isodosen forflyttes en avstand nx
13
Korreksjon for inhomogenitet
‘Kilovolt’-stråling: Dbein/Dmuskel=(men/r)bein/(men/r)muskel2
14
Korreksjon for inhomogenitet
‘Megavolt’-stråling: Dbein/Dmuskel=(men/r)bein/(men/r)muskel0.95
15
Korreksjon for inhomogenitet
16
Korreksjon for inhomogenitet; back-scatter
17
Korreksjon for inhomogenitet; ‘forward’ pertubasjon
18
Korreksjon for inhomogenitet
EX:Effekt av inhomogenitet ved to motgående strålefelt ved ulike energier
19
Forming av felt Forming av strålefelt kan skje enten ved å plassere blokker av bly i passende fasong i selve strålefeltet eller ved hjelp av mangeblads-kollimator Hensikten med dette er å skjerme for normal- vevsstrukturer
20
Forming av felt Penumbra vil være påvirket av posisjon til blyblokk i strålefeltet og utforming og posisjon av mange- bladskollimatoren MLC Blyblokker
21
Huddose Dersom man plasserer en blokk eller lignende under kollimator vil avstanden til hud avgjøre huddosen
22
Huddose Huddose vil også være påvirket at feltstørrelse og energi, selv uten absorbator i strålefeltet.
23
Huddose Elektron-absorbatorer kan introduseres i fotonstrålen for å redusere dosebidraget til hud fra spredte elektroner
24
Huddose Huddose vil påvirkes å både feltstørrelse of materiale i strålegangen
25
Huddose Skrått innfallende strålefelt vil gi økt huddose
If0/If=0 kalles “obliquity factor” og angir økning i huddose ved skrått innfallende stråle sammenlignet med perpendikulært innfall
26
Feltskjøt Kombinasjon av strålefelt med samme eller til dels samme innfallende vinkel - ‘feltskjøting’ - skal gi homogen dosefordeling i mellomliggende område
27
Feltskjøt Avstanden mellom feltene S1+S2 beregnes slik at de divergerende strålefeltene geometrisk møtes i pkt. E. Dette forutsetter at isodose=50% er sammen-fallende med geometrisk feltgrense
28
Feltskjøt Dersom to motgående strålefelt skjøtes mot to andre motgående strålefelt, vil en få et område med overdosering der tre av feltene gir bidrag Dette inntrer dersom divergensen fra felt 1 ikke svarer divergensen fra felt 4. Felt 3 Felt 1 Felt 2 Felt 4
29
Feltskjøt Ex. på dosefordeling i ‘skjøt’området
Liknende presentasjoner
© 2024 SlidePlayer.no Inc.
All rights reserved.