Presentasjon lastes. Vennligst vent

Presentasjon lastes. Vennligst vent

STRÅLEFYSIKK - STRÅLEVERN RADIOAKTIVITET Medisinsk fysiker RUNE HAFSLUND Avdeling for kreftbehandling og medisinsk fysikk Haukeland Universitetssykehus.

Liknende presentasjoner


Presentasjon om: "STRÅLEFYSIKK - STRÅLEVERN RADIOAKTIVITET Medisinsk fysiker RUNE HAFSLUND Avdeling for kreftbehandling og medisinsk fysikk Haukeland Universitetssykehus."— Utskrift av presentasjonen:

1 STRÅLEFYSIKK - STRÅLEVERN RADIOAKTIVITET Medisinsk fysiker RUNE HAFSLUND Avdeling for kreftbehandling og medisinsk fysikk Haukeland Universitetssykehus 2003

2 HVA SKAL VI SNAKKE OM? HER SKJER/ ER DET MANGE MISFORSTÅELSER! Blir pasienten radioaktiv? Brukes det radioaktiv stråling på en røntgenavdeling?

3

4

5 (En desintegrasjon) (Pb)

6

7

8 = 2.22 x des/ min 37 GBq 2220 mrd. des/min

9 NOEN INTERESANTE LIGNINGER: ΔN = -λNΔt veldig lik utgangspunkt for svekking N = N 0 e - λΔt A = A 0 e - λΔt λ = / t h tilsvarende som for halvverdilag λ

10 198 Au 10 8 atomer ? Log- skala

11 HVORFOR STARTER VI PÅ 300? A 0 = N 0 λ = N 0 x 0.693/t h = 300 des./ sec

12 thth

13

14 Sort - stabile kjerner kryss - ustabile kjerner Z even - vanligvis flere stabile kjerner Z odd - vanligvis bare en stabil kjerne Isobar - stoff med samme massetall A, dvs. 45° linjer - langs isobar linje vanligvis kun en stabil kjerne

15 Z even - vanligvis flere stabile kjerner Z odd - vanligvis bare en stabil kjerne Isobar - stoff med samme massetall A, dvs. 45° linjer - langs isobar linje vanligvis kun en stabil kjerne FORSTØRRELSE:

16

17 GRUPPE: LIKE FYSISKE OG KJEMISKE EGENSKAPER PERIODE: ENERGINIVÅ TIL KJERNEPARTIKLENE

18

19

20

21 Den mest vanlige desintegrasjon - skjer langs isobarlinjer

22 (ca 1/2000)

23

24

25 HVORFOR ER DE TO KURVENE FORSKJØVET?

26 HVORFOR ER DE TO KURVENE FORSKJØVET? β - blir tiltrukket kjernen, mens β + blir avist fra den positive kjernen

27 Nettopp for å slå løs nøytronet slik at det blir overskudd av ett proton p n + β + + ν

28

29 Nøytrinoet sees ikke 13 N 13 C + β + + ν 77

30 n p + β - + ν Overskudd av nøytroner, for eksempel ved bombardement i en reaktor

31 Eksempel på desintegrasjonskjema-1:

32 Eksempel på desintegrasjonskjema-2:

33 Eksempel på desintegrasjonskjema-3: Lang t h Isomer tilstand Intern konvertering; elektronet får kinetisk energi

34 Eksempel på desintegrasjonskjema-4:

35

36

37 Ustabil kjerne Enten 1 eller 2 Stabil kjerne

38 γ E k - diskrete energier, betegnes ikke for β-partikler γ 1 - tilgjengelig fotonenergi E B - bindingsenergi

39 I.C. 198-Au Gull (412-83)keV= =0.410

40 Elektroner går i faste baner (skall), MEN de kan være hvor som helst, også nær kjernen: Isobar overgang (samme massetall)

41 131Cs (9.7d) 131Xe (stabil) E.C. + ν ut med energi Eksempel:

42 Resultat: Nøytrino Karakteristisk stråling Gammastråling E ν = (0.862-B k )MeV

43 E > 1.02MeV: Her vil E.C. og β+ konkurrere Hvor mye stråling har vi her?

44 E > 1.02MeV: Her vil E.C. og β+ konkurrere 100 natriumkjerner: 100 γ 1.27 MeV 10 kar.str. (k-skall Ne 90 β+ (energi delt mell. β+ og ν 180 fotoner MeV 10 ν ser vi ikke (datter)

45

46

47 I BIOLOGISK MATERIALE

48 give rise


Laste ned ppt "STRÅLEFYSIKK - STRÅLEVERN RADIOAKTIVITET Medisinsk fysiker RUNE HAFSLUND Avdeling for kreftbehandling og medisinsk fysikk Haukeland Universitetssykehus."

Liknende presentasjoner


Annonser fra Google